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低能X线剂量测定规程
20多年来,高能光子束和电子束的剂量测定规程得到了不断的发展,而低能(≤400KV)X线剂量规程发展甚少,有必要在此对低能剂量测定规程内容加以回顾,以便能更好地在实际工作中得到应用.
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Trilogy直线加速器光子束和电子束吸收剂量的测量和标定
目的 对医院新引进的瓦里安Trilogy直线加速器按照国际原子能机构(IAEA)TRS277号报告进行光子束和电子束吸收剂量的测量和标定,将吸收剂量在参考条件下标定为1 MU=1 cGy,确保输出剂量准确,以便后期的投入临床使用.方法采用德国PTW公司的UNDOS E型静电计和TW300130.6cc指形电离室和普通三维水箱现场测量Trilogy直线加速器光子束和电子束的吸收剂量,然后通过调节加速器上剂量监测系统的电位器,使得机器输出1 MU=1 cGy.结果经过测量和标定后,测得光子束和电子束的吸收剂量结果误差<1％.结论经过对Trilogy直线加速器光子束和电子束吸收剂量的测量和标定后,其输出剂量符合国家要求.
关键词： Trilogy直线加速器 光子束 电子束 吸收剂量 -
纳米金材料放射增敏作用的研究进展
纳米金（ GNPs）是一种新型纳米材料，现被广泛用于各个学科的研究。在医学领域，GNPs材料在肿瘤诊断与治疗方面的研究已成为热点，其放射增敏作用在国内外已有一些文献报道。Herold等［1］发现将GNPs颗粒与肿瘤细胞混合或注射至肿瘤组织中，使用光子束照射后，与对照组比较，表明GNPs能够增加生物有效剂量，首次发现了GNPs材料的放射增敏作用。而近年来随着GNPs微粒研究的深入，放射增敏相关的研究也越来越多。研究者发现GNPs在MCF-7乳腺癌细胞系［2］、DU-145前列腺癌细胞系［3］和HeLa宫颈癌细胞系［4］等和一些肿瘤动物模型［5］中均具有放射增敏现象。目前研究表明GNPs这一新型材料相较一些常用的化学增敏剂，如氟尿嘧啶［6］、吉西他滨［7］等，不仅具有良好的放射增敏效果，而且可以作为抗肿瘤药物的载体，为肿瘤治疗的靶向性和高效性提供条件。本文就GNPs材料放射增敏的研究进展作一综述。
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非参考条件下放射治疗剂量的TLD比对结果
目的 在北京地区三级甲等医院中,用TLD完成非参考条件下放射治疗剂量比对.方法 TLD系统用60Coγ线束校准.TLD读数经能量响应及TLD支架减弱等校正因子的修正.结果 高能光子束DEAG/DUSER的平均比值是1.001;高能电子束DEAG/DUSER的平均比值是1.000.结论 按照IAEA的要求,医院的TLD剂量比对扩展不确定度(k=2)不大于5%.比对结果表明,参加比对的这些医院的高能光子束的合格率是98%,高能电子束的合格率是100%.
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电离室长期稳定性测量
在放射治疗剂量测量中,电离法是基本的测量技术,其优点是测量结果可靠,精度高.本课题组研制的RT-100型工作级放疗剂量仪和三维自动扫描水箱都是使用0.6cm3圆柱形电离室作为探测器,用于外照射治疗光子束和高能电子束的剂量测定.
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不同指形电离室测量高能光子束吸收剂量的比较
目的 比较不同指形电离室依据国际原子能机构(IAEA) TRS-277和TRS-398号报告测量高能光子束吸收剂量的差异.方法 针对6种不同型号的指形电离室,依据照射量校准因子Nx分别计算其60Co水吸收剂量校准因子ND,W,Q0,与欧洲标准实验室的测定值比较；依据TRS-277号报告分别计算其水中测量6 MV光子束吸收剂量的射线质修正因子KQ.Q0,与TRS-398号报告给出的值比较；比较其依据TRS-277和TRS-398号报告测量6 MV光子束的吸收剂量实际测量数据.结果 对上述6种指形电离室,依据Nx计算出的ND,W,Q0与欧洲标准实验室直接测定的ND,W.Q0的差异在0.13％～1.30％之间；依据TRS-277号报告计算的kQ.Q0与TRS-398号报告给出的kQ,Q0的差异在0.09％ ～0.45％之间；依据两个报告在水中测量的吸收剂量差异在0.27％～1.40％之间.吸收剂量的主要差异来源于两个报告校准因子Nx和ND,W,Q0的不同.结论 不同指形电离室依据两个报告测量水吸收剂量的差异属于临床可接受的范围,使用TRS-398号报告摆位更方便,计算更简单,测量不确定度降低.
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医用直线加速器剂量率故障的关键因素
医用直线加速器所产生的光子束、电子束主要用于治疗癌症和一些良性肿瘤.剂量率在放射治疗中至关重要,所以国家主管部门对医用直线加速器剂量率的变化有严格的限定,在固定治疗时.小于1%;旋转治疗时,小于±1.5%.故当每次给出剂量时,医用直线加速器根据本身的剂量率给出治疗时间.在治疗中,当剂量率不是额定剂量率时,加速器即出现联锁停机,中断治疗.
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放射治疗高能光子束吸收剂量不同测定规程的比较
目的:介绍美国医学物理学家协会(AAPM)新颁布的高能光子束吸收剂量的测定规程. 方法:以我院实际使用的剂量仪和电离室按照第3代规程中推荐的方法测定医用直线加速器6 MV高能光子束的吸收剂量. 结果:新规程与第1代规程比较的差异在3%左右,与第2代规程相比,差异<1%. 结论:新一代规程理论严谨,表达简明,具有更好的精度和大程度上的应用方便性.
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基于蒙特卡罗方法的光子束均整与非均整模式能谱对比分析
目的:对比分析6 MV光子束均整与非均整模式在空气和标准水模中特定深度处的能谱分布.方法:利用BEAMnrc程序建立美国Varian公司TrueBeam加速器均整和非均整模式的机头模型,分别计算(40×40)cm2照射野下空气和标准水模中SSD=110 cm深度处的相空间文件,并利用BEAMDP程序对射野内不同区域的能谱分布进行对比分析.结果:空气中(40×40)cm2射野内SSD=110 cm深度处,均整模式能谱分布低能部分随着统计区域增大而增大,与非均整模式分布规律相反;在标准水模体中Depth=10 cm深度处,有无反散的情况下两种模式的能谱分布相差较大,主要在小于0.511 MeV的区域;射野内不同位置的能谱分布均整模式在离轴方向低能部分逐渐减少,而非均整模式分布情况相反;相对于电子和正电子来说,相同射野内光子对能谱分布影响较大.结论:该研究为医用直线加速器临床剂量学数据的测量和校正提供依据.
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基于EPID采用参数化梯度法测定光子束射野边界
目的:探究参数化梯度方法(PGM)测量电子射野影像系统(EPID)光子束射野大小的可行性.方法:PGM通过一个修改的双曲正切函数拟合Profile半影区.瓦里安EDGE机载aS1200采集6MV和10MVFF及FFF射束EPID数据,TrueBeam机载aS1000采集6MVFF射束EPID数据.γ,分析1mm/1％标准量化PGM拟合Profile半影区与EPID测量半影区一致性.比较半高宽方法与PGM测量的FF射束射野大小,比较大斜率方法与PGM测量的FFF射束射野大小;比较PGM在不同射束能量、不同EPID探测器类型和引入铅门位置误差后测量射野边界的稳定性和扩展性.结果:半影区PGM拟合与EPID实测数据Pearson相关系数大于0.999,γ值小于0.2.FF射束,半高宽方法测定射野均大于PGM,且随着射野增大而增大,Profile本影去除后,两种方法测量差值显著减小;FFF射束,大斜率方法与PGM测定射野大小差值在0.1mm以内.PGM能够稳定测量不同能量、不同模态、不同EPID探测器类型射野边界,能够准确识别铅门1mm位置变动.结论:PGM可作为一种鲁棒通用的方法适用于EPID光子束射野质量保障.
